可見(jiàn)白光穿過(guò)一個(gè)等邊棱鏡經(jīng)受這種現(xiàn)象稱為分散體，其是由光波的波長(zhǎng)依賴性折射表現(xiàn)出來(lái)。此交互式教程探索的白光進(jìn)入棱鏡的入射角如何影響分散程度和光的出射的棱鏡的角度。 教程初始化具有在相對(duì)于從棱鏡面畫出的垂直線40度角的白光入射到一個(gè)等邊棱鏡的單個(gè)面上。 為了改變?nèi)肷浣?，使用鼠?biāo)光標(biāo)來(lái)翻譯入射角滑塊，這也將產(chǎn)生分散通過(guò)棱鏡的光線在出射角度的相應(yīng)變化（θ（D））。 折射率滑塊可以用于變化的1.40和2.00的值之間的棱鏡折射率，增加由棱鏡折射的光線的出射角。（奧林巴斯顯微鏡） 牛頓發(fā)現(xiàn)白光可以通過(guò)具有相等邊和角的等腰三角形棱鏡分解為它的組成顏色。在一般情況下，一個(gè)折射或分散棱鏡具有被定向在有利的折射而不是入射光束反射的方式的兩個(gè)或更多的平面表面。當(dāng)光線撞擊分散棱鏡的表面上，它被折射時(shí)，根據(jù)斯涅爾定律進(jìn)入，然后通過(guò)玻璃傳遞，直到第二接口為止。再次，光線被折射和出現(xiàn)從沿新的路徑的棱鏡。 因?yàn)槔忡R改變光的傳播方向，波通過(guò)棱鏡被認(rèn)為是通過(guò)一個(gè)特定的角度，這可通過(guò)施加Snell定律到棱鏡的幾何形狀非常精確地確定被偏移。當(dāng)光波進(jìn)入棱鏡帶有一個(gè)角度，使光束穿越通過(guò)玻璃在平行于基底的方向上的偏離角為最小。 奧林巴斯顯微鏡光偏差通過(guò)棱鏡的量為入射角的函數(shù)，棱鏡頂點(diǎn)（頂部）的角度，并且該材料的折射率從該棱鏡構(gòu)成。 作為棱鏡折射率值被提高，因此是光穿過(guò)棱鏡的偏移角。 折射率通常依賴于光的波長(zhǎng)，以更短的波長(zhǎng)（藍(lán)光）被折射在比較長(zhǎng)波長(zhǎng)（紅光）更大的角度。 同波長(zhǎng)的偏差角的這種變化被稱為分散 ，并負(fù)責(zé)該牛頓觀察到在300年前的現(xiàn)象。 分散體可以微調(diào)通過(guò)選擇眼鏡與用于特定應(yīng)用的適當(dāng)?shù)恼凵渎实奶匦浴?在一般情況下，各種玻璃配方的分散性能通過(guò)阿貝數(shù)，這是通過(guò)測(cè)量的透過(guò)玻璃通過(guò)具體的參考波長(zhǎng)的折射率測(cè)定進(jìn)行了比較。 返回